Мезон

Мезон (від грец. Μέσος 'середній') - Адрон ^[1] , що має нульове значення баріонів числа . У Стандартної моделі мезони - складові елементарні частинки , що складаються з рівного числа кварків і антикварків . До мезонів відносяться півонії (π мезони), каона (K-мезони) і інші, більш важкі, мезони.

Короткий огляд різних сімейств елементарних і складових частинок і теорії, що описують їх взаємодії . Елементарні частинки зліва - ферміони , праворуч - бозони . (Терміни - гіперпосилання на статті ВП)

Спочатку мезони були передбачені як частки, що є переносниками сильного взаємодії і відповідають за утримання протонів і нейтронів в атомних ядрах.

Все мезони нестабільні. Завдяки наявності енергії зв'язку маса мезона у багато разів більше суми мас складових його кварків.

Передбачення і виявлення

У 1934 році японський фізик Х. Юкава побудував першу кількісну теорію взаємодії нуклонів , що відбувається за допомогою обміну ще не відкритими тоді частинками, які зараз відомі як півонії (або пі-мезони). Згодом Х. Юкава був нагороджений в 1949 році Нобелівською премією з фізики - за передбачення існування мезонів на основі теоретичної роботи з ядерних силам ^[2] ^[3] .

Спочатку термін «мезон» мав сенс «середній по масі», тому першим в розряд мезонів потрапив (через підходящої маси) виявлений в 1936 році мюон , який назвали μ мезони. Спочатку його і прийняли за мезон Юкави; проте в 1940-х роках було встановлено, що мюон не схильний до сильному взаємодії і відноситься, як і електрон , до класу лептонів (тому й назва μ-мезон є неправильним, так що фахівці зазвичай його уникають). Першим справжнім мезоном виявився відкритий в 1947 році півонія , дійсно є переносником ядерних взаємодій у відповідності з теорією Юкави (дану роль він виконує на відстанях порядку комптонівської довжини хвилі півонії, що становить приблизно 1,46 · 10 ^-15 м, в той час як на менших відстанях істотний внесок в ядерні взаємодії вносять більш важкі мезони: ρ -, φ -, ω -мезони і ін.) ^[2]^[4] .

До відкриття тетракварк вважалося, що всі відомі мезони складаються з пари кварк -антікварк (т. Н. Валентних кварків) і з «моря» віртуальних кварк-антикваркових пар і віртуальних глюонів . При цьому валентні кварки можуть існувати не тільки в «чистому» вигляді, але і у вигляді суперпозиції станів з різним ароматом ; наприклад, нейтральний півонія не є ні парою $\mathrm {u{\bar {u}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {u {\ bar {u}}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {u {\ bar {u}}}}$ , Ні парою $\mathrm {d{\bar {d}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {d {\ bar {d}}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {d {\ bar {d}}}}$ кварків, а являє собою суперпозицію обох: $({\mathrm {u{\bar {u}}} }-{\mathrm {d{\bar {d}}} })\,/\,{\sqrt {2}}$ ${\ displaystyle ({\ mathrm {u {\ bar {u}}}} - {\ mathrm {d {\ bar {d}}}}) \, / \, {\ sqrt {2}}}$ ${\ Displaystyle ({\ mathrm {u {\ bar {u}}}} - {\ mathrm {d {\ bar {d}}}}) \, / \, {\ sqrt {2}}}$ ^[5] .

Залежно від комбінації значень повного кутового моменту J і парності P (позначається J ^P) розрізняють Псевдоскалярний ^[en] (0 ^-), векторні (1 ^-), скалярні ^[en] (0 ^+), псевдовекторние ^[en] (1 ⁺⁾ та інші мезони^[6] . Псевдоскалярний мезони мають мінімальну енергію спокою , так як в них кварк і антикварк мають антипаралельні спини ; після них ідуть більш важкі векторні мезони, в яких спини кварків паралельні. Ці ж і інші типи мезонів зустрічаються в більш високих енергетичних станах, в яких спін складається з орбітальним кутовим моментом (сьогоднішня картина внутрішньоядерних сил досить складна, для детального ознайомлення з роллю мезонів, см. Сучасний стан теорії сильних взаємодій ).

Починаючи з 2003 року в фізичних журналах з'являлися повідомлення про відкриття частинок, що розглядаються як «кандидати» в тетракварк. Природа однієї з них - мезонного резонансу Z (4430) , вперше виявленого колаборацією Belle в 2007 році ^[7] , була надійно підтверджена в 2014 році в експериментах колаборації LHCb ^[8] . Встановлено, що цей резонанс має кваркової склад $\mathrm {c}$ ${\ displaystyle \ mathrm {c}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {c}}$ $\mathrm {\bar {c}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ bar {c}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {\ bar {c}}}$ $\mathrm {d}$ ${\ displaystyle \ mathrm {d}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {d}}$ $\mathrm {\bar {u}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ bar {u}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {\ bar {u}}}$ і відноситься до типу псевдовекторних мезонів ^[9] .

Номенклатура мезонів ^[10]

Ім'я мезона утворюється так, щоб вона визначала його основні властивості. Відповідно, за заданими властивостями мезона можна однозначно визначити його найменування. Способи іменування поділяються на дві категорії, в залежності від того, має мезон «аромат» чи ні.

Мезони без аромату

Мезони без аромату - це такі мезони, все квантові числа ароматів яких дорівнюють нулю. Це означає, що ці мезони є станами кварконія (пар кварк-антікварк однакового аромату) або лінійними комбінаціями таких станів.

Ім'я мезона визначається його сумарним спіном S і сумарним орбітальним кутовим моментом L. Так як мезон складається з двох кварків з s = 1/2, сумарний спін може бути тільки S = 1 (паралельні спини) або S = 0 (антипаралельні спини). Орбітальний квантове число L з'являється за рахунок обертання одного кварка навколо іншого. Зазвичай більший орбітальний момент проявляється у вигляді більшої маси мезона. Ці два квантових числа визначають парність P і (для нейтральних мезонів) зарядово-пов'язану парність C мезона:

P = (-1) ^{L +1}

C = (-1) ^{L + S}

Також L і S складаються в повний кутовий момент J, який може приймати значення від | L - S | до L + S з кроком одиниця. Можливі комбінації описуються за допомогою символу ( терма ) ^{2 S +1} L _J (замість числового значення L використовується літерний код, див. Спектроскопічні символи ) і символу J ^PC (для позначення використовується тільки знак P і C).

Можливі комбінації і відповідні позначення мезонів дані в таблиці:

	J ^PC =	(0, 2 ...) ^{- +}	(1, 3 ...) ^{+ -}	(1,2 ...) ^{- -}	(0, 1 ...) ^{+ +}
кваркової склад	^{2 S +1} L _J = ^*	¹ (S, D, ...) _J	¹ (P, F, ...) _J	³ (S, D, ...) _J	³ (P, F, ...) _J
$u{\bar {d}}{\mbox{, }}u{\bar {u}}-d{\bar {d}}{\mbox{, }}d{\bar {u}}$ ${\ displaystyle u {\ bar {d}} {\ mbox {,}} u {\ bar {u}} - d {\ bar {d}} {\ mbox {,}} d {\ bar {u}} }$ $u {\ bar d} {\ mbox {,}} u {\ bar u} -d {\ bar d} {\ mbox {,}} d {\ bar u}$ ^†	I = 1	π	b	ρ	a
$u{\bar {u}}+d{\bar {d}}{\mbox{, }}s{\bar {s}}$ ${\ displaystyle u {\ bar {u}} + d {\ bar {d}} {\ mbox {,}} s {\ bar {s}}}$ $u {\ bar u} + d {\ bar d} {\ mbox {,}} s {\ bar s}$ ^†	I = 0	η, η '	h, h '	φ, ω	f, f '
$c{\bar {c}}$ ${\ displaystyle c {\ bar {c}}}$ $c {\ bar c}$	I = 0	η _c	h _c	ψ ^•	χ _c
$b{\bar {b}}$ ${\ displaystyle b {\ bar {b}}}$ $b {\ bar b}$	I = 0	η _b	h _b	Υ ^**	χ _b

Примітки:

^* Деякі комбінації заборонені: 0 ^{- -} 0 ^{+ -,} 1 ^{- +,} 2 ^{+ -,} 3 ^{- +} ...

^† Перший ряд утворює ізоспіновие триплети: π ^-, π ^0, π ⁺ і т. Д.

^† Другий ряд містить пари частинок: φ передбачається станом

s{\bar {s}}

{\ displaystyle s {\ bar {s}}}

s {\ bar s}

, А ω - станом

u{\bar {u}}+d{\bar {d}}.

{\ displaystyle u {\ bar {u}} + d {\ bar {d}}.}

u {\ bar u} + d {\ bar d}.

В інших випадках точний склад невідомий, так що використовується штрих для розрізнення двох форм.

^• З історичних причин, 1³ S ₁ форма ψ називається J / ψ .

^** Символом стану боттоніум є титульний іпсилон Υ (в залежності від браузера може відображатися як заголовна Y).

Нормальні спін-парні послідовності формуються мезонами, у яких P = (-1) ^J. У нормальній послідовності S = 1, так що PC = +1 (тобто P = C). Це відповідає деяким тріплетним станів (вказані в двох останніх стовпчиках).

Оскільки деякі з символів можуть вказувати на більш ніж одну частинку, є додаткові правила:

У цій схемі частки з J ^P = 0 ^- відомі як псевдоскаляром, а мезони з J ^P = 1 ^- називаються векторами. Для інших частинок число J додається у вигляді нижнього індексу: a _0, a _1, χ _{c 1} і т. Д.
Для більшості ψ, Υ і χ станів зазвичай додають до позначення спектроскопічну інформацію: Υ (1 S), Υ (2 S). Перше число - це головне квантове число , а буква є спектроскопическим позначенням L. Мультиплетність опускається, так як вона випливає з букви, до того ж J при необхідності пишуть у вигляді нижнього індексу: χ _{b 2} (1 P). Якщо спектроскопічна інформація недоступна, то замість неї використовується маса: Υ (9460)
Схема позначень не розрізняє між «чистими» кваркового станами і станами глюонів . Тому глюоніевие стану використовують таку ж схему позначень.
Для екзотичних мезонів з «забороненим» набором квантових чисел J ^PC = 0 ^{- -} 0 ^{+ -,} 1 ^{- +,} 2 ^{+ -,} 3 ^{- +,} ... використовують ті ж позначення, що і для мезонів з ідентичними числами PC, за винятком добавки нижнього індексу J. Мезони з ізоспіном 0 і J ^PC = 1 ^{- +} позначаються як η _1. Коли квантові числа частки невідомі, вона позначається як X із зазначенням маси в дужках.

Мезони з ароматом

Для мезонів з ароматом схема назв трохи простіше.

1. Ім'я дає мезони найважчий з двох кварків. Порядок від важкого до легкого наступний: t> b> c> s> d> u. Однак у u - і d кварка аромату немає, внаслідок цього вони не впливають на назву. Кварк t ніколи не зустрічається в адронів, але символ для мезонів, що містять t, зарезервований.

кварк	символ	кварк	символ
c	D	t	T
s	${\bar {K}}$ ${\ displaystyle {\ bar {K}}}$ ${\ Bar K}$	b	${\bar {B}}$ ${\ displaystyle {\ bar {B}}}$ ${\ Bar B}$

Слід відзначити той факт, що з s - і b кварка використовується символ античастинки. Це відбувається через прийнятий угоди про те, що заряд аромату і електричний заряд повинні мати однаковий знак. Це ж вірно і для третин компоненти ізоспіна : кварк u має позитивну проекцію ізоспіна I ₃ і заряд, а кварк d має негативні I ₃ і заряд. В результаті будь-який аромат зарядженого мезона має той же знак, що і його електричний заряд.

2. Якщо другий кварк теж має аромат (будь-який, крім u і d), то його наявність позначається у вигляді нижнього індексу (s, c або b і, теоретично, t).

3. Якщо мезон належить нормальної спін-парної послідовності, тобто J ^P = 0 ^+, 1 ^-, 2 ^+, ..., то додається верхній індекс «*».

4. Для мезонів, за винятком псевдоскаляром (0 ^-) і векторів (1 ^-), додається у вигляді нижнього індексу квантове число повного кутового моменту J.

Підводячи підсумок, отримаємо:

кваркової склад	ізоспін	J ^P = 0 ^-, 1 ^+, 2 ^- ...	J ^P = 0 ^+, 1 ^-, 2 ⁺ ...
${\bar {s}}u,\ {\bar {s}}d$ ${\ displaystyle {\ bar {s}} u, \ {\ bar {s}} d}$ ${\ Bar s} u, \ {\ bar s} d$	1/2	$K_{J}$ ${\ displaystyle K_ {J}}$ $K_ {J}$ ^†	$K_{J}^{}$ ${\ displaystyle K_ {J} ^ {}}$ $K_ {J} ^ {*}$
$c{\bar {u}},\ c{\bar {d}}$ ${\ displaystyle c {\ bar {u}}, \ c {\ bar {d}}}$ $c {\ bar u}, \ c {\ bar d}$	1/2	$D_{J}$ ${\ displaystyle D_ {J}}$ $D_ {J}$	$D_{J}^{}$ ${\ displaystyle D_ {J} ^ {}}$ $D_ {J} ^ {*}$
$c{\bar {s}}$ ${\ displaystyle c {\ bar {s}}}$ $c {\ bar s}$	0	$D_{sJ}$ ${\ displaystyle D_ {sJ}}$ $D _ {{sJ}}$	$D_{sJ}^{}$ ${\ displaystyle D_ {sJ} ^ {}}$ $D _ {{sJ}} ^ {*}$
${\bar {b}}u,\ {\bar {b}}d$ ${\ displaystyle {\ bar {b}} u, \ {\ bar {b}} d}$ ${\ Bar b} u, \ {\ bar b} d$	1/2	$B_{J}$ ${\ displaystyle B_ {J}}$ $B_ {J}$	$B_{J}^{}$ ${\ displaystyle B_ {J} ^ {}}$ $B_ {J} ^ {*}$
${\bar {b}}s$ ${\ displaystyle {\ bar {b}} s}$ ${\ Bar b} s$	0	$B_{sJ}$ ${\ displaystyle B_ {sJ}}$ $B _ {{sJ}}$	$B_{sJ}^{}$ ${\ displaystyle B_ {sJ} ^ {}}$ $B _ {{sJ}} ^ {*}$
${\bar {b}}c$ ${\ displaystyle {\ bar {b}} c}$ ${\ Bar b} c$	0	$B_{cJ}$ ${\ displaystyle B_ {cJ}}$ $B _ {{cJ}}$	$B_{cJ}^{}$ ${\ displaystyle B_ {cJ} ^ {}}$ $B _ {{cJ}} ^ {*}$

† J опущений для 0 ^- and 1 ^-.

Іноді частинки можуть змішуватися. Наприклад, нейтральний каона $K^{0}\,({\bar {s}}d)$ ${\ displaystyle K ^ {0} \, ({\ bar {s}} d)}$ $K ^ {0} \, ({\ bar s} d)$ і його античастинка ${\bar {K}}^{0}\,(s{\bar {d}})$ ${\ displaystyle {\ bar {K}} ^ {0} \, (s {\ bar {d}})}$ ${\ Bar K} ^ {0} \, (s {\ bar d})$ в слабких взаємодіях , як показали в 1955 році М. Гелл-Манн і А. Пайс , поводяться як симетрична або антисиметрична комбінації, кожній з яких відповідає своя частка: короткоживучий нейтральний каона $K_{S}^{0}={\begin{matrix}{{\sqrt {2}} \over 2}\end{matrix}}(K^{0}-{\bar {K}}^{0})$ ${\ displaystyle K_ {S} ^ {0} = {\ begin {matrix} {{\ sqrt {2}} \ over 2} \ end {matrix}} (K ^ {0} - {\ bar {K}} ^ {0})}$ ${\ Displaystyle K_ {S} ^ {0} = {\ begin {matrix} {{\ sqrt {2}} \ over 2} \ end {matrix}} (K ^ {0} - {\ bar {K}} ^ {0})}$ з PC = +1, зазвичай розпадається на два півонії (π ⁰ π ⁰ або π ⁺ π ^-), і долгоживущий нейтральний каона $K_{L}^{0}={\begin{matrix}{{\sqrt {2}} \over 2}\end{matrix}}(K^{0}+{\bar {K}}^{0})$ ${\ displaystyle K_ {L} ^ {0} = {\ begin {matrix} {{\ sqrt {2}} \ over 2} \ end {matrix}} (K ^ {0} + {\ bar {K}} ^ {0})}$ ${\ Displaystyle K_ {L} ^ {0} = {\ begin {matrix} {{\ sqrt {2}} \ over 2} \ end {matrix}} (K ^ {0} + {\ bar {K}} ^ {0})}$ з PC = -1, зазвичай розпадається або на три півонії, або на півонія, електрон (або мюон) і нейтрино ^[11] .

Таблиця деяких мезонів

Різні типи мезонів (в повному обсязі)
Частка	позначення	античастинка	склад	Маса , М еВ / c ²	S	C	B	час життя , з
Півонія	π ⁺	π ^-	$\mathrm {u{\bar {d}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {u {\ bar {d}}}}$ ${\ Mathrm {u {\ bar {d}}}}$	139,6	0	0	0	2,60⋅10 ^-8
Півонія	π ⁰		$\mathrm {\frac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ frac {u {\ bar {u}} - d {\ bar {d}}} {\ sqrt {2}}}}$ ${\ Mathrm {{\ frac {u {\ bar {u}} - d {\ bar {d}}} {{\ sqrt {2}}}}}}$	135,0	0	0	0	0,84⋅10 ^-16
Каон	K ⁺	K ^-	$\mathrm {u{\bar {s}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {u {\ bar {s}}}}$ ${\ Mathrm {u {\ bar {s}}}}$	493,7	+1	0	0	1,24⋅10 ^-8
	$\mathrm {K_{S}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {K_ {S} ^ {0}}}$ ${\ Mathrm {K_ {S} ^ {0}}}$	$\mathrm {K_{S}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {K_ {S} ^ {0}}}$ ${\ Mathrm {K_ {S} ^ {0}}}$	$\mathrm {\frac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ frac {d {\ bar {s}} - s {\ bar {d}}} {\ sqrt {2}}}}$ ${\ Mathrm {{\ frac {d {\ bar {s}} - s {\ bar {d}}} {{\ sqrt {2}}}}}}$	497,7	+1	0	0	0,89⋅10 ^-10
	$\mathrm {K_{L}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {K_ {L} ^ {0}}}$ ${\ Mathrm {K_ {L} ^ {0}}}$	$\mathrm {K_{L}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {K_ {L} ^ {0}}}$ ${\ Mathrm {K_ {L} ^ {0}}}$	$\mathrm {\frac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ frac {d {\ bar {s}} + s {\ bar {d}}} {\ sqrt {2}}}}$ ${\ Mathrm {{\ frac {d {\ bar {s}} + s {\ bar {d}}} {{\ sqrt {2}}}}}}$	497,7	+1	0	0	5,2⋅10 ^-8
ця	η ⁰		$\mathrm {\frac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {\ frac {u {\ bar {u}} + d {\ bar {d}} - 2s {\ bar {s}}} {\ sqrt {6}}}}$ ${\ Mathrm {{\ frac {u {\ bar {u}} + d {\ bar {d}} - 2s {\ bar {s}}} {{\ sqrt {6}}}}}}$	547,8	0	0	0	0,5⋅10 ^-18
Ро	ρ ⁺	ρ ^-	$\mathrm {u{\bar {d}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {u {\ bar {d}}}}$ ${\ Mathrm {u {\ bar {d}}}}$	776	0	0	0	0,4⋅10 ^-23
фі	φ		$\mathrm {s{\bar {s}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {s {\ bar {s}}}}$ ${\ Mathrm {s {\ bar {s}}}}$	1019	0	0	0	16⋅10 ^-23
D	D ⁺	D ^-	$\mathrm {c{\bar {d}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {c {\ bar {d}}}}$ ${\ Mathrm {c {\ bar {d}}}}$	тисяча вісімсот шістьдесят дев'ять	0	+1	0	10,6⋅10 ^-13
	D ⁰	$\mathrm {{\bar {D}}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {{\ bar {D}} ^ {0}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {{\ bar {D}} ^ {0}}}$	$\mathrm {c{\bar {u}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {c {\ bar {u}}}}$ ${\ Mathrm {c {\ bar {u}}}}$	1865	0	+1	0	4,1⋅10 ^-13
	$\mathrm {D_{S}^{+}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {D_ {S} ^ {+}}}$ ${\ Mathrm {D_ {S} ^ {+}}}$	$\mathrm {D_{S}^{-}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {D_ {S} ^ {-}}}$ ${\ Mathrm {D_ {S} ^ {-}}}$	$\mathrm {c{\bar {s}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {c {\ bar {s}}}}$ ${\ Mathrm {c {\ bar {s}}}}$	1968	+1	+1	0	4,9⋅10 ^-13
J / ψ	J / ψ		$\mathrm {c{\bar {c}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {c {\ bar {c}}}}$ ${\ Mathrm {c {\ bar {c}}}}$	3096,9	0	0	0	7,2⋅10 ^-21
B	B ^-	B ⁺	$\mathrm {b{\bar {u}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {b {\ bar {u}}}}$ ${\ Mathrm {b {\ bar {u}}}}$	5279	0	0	-1	1,7⋅10 ^-12
B	B ⁰	$\mathrm {{\bar {B}}^{0}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {{\ bar {B}} ^ {0}}}$ ${\ Displaystyle \ mathrm {{\ bar {B}} ^ {0}}}$	$\mathrm {d{\bar {b}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {d {\ bar {b}}}}$ ${\ Mathrm {d {\ bar {b}}}}$	5279	0	0	-1	1,5⋅10 ^-12
іпсилон	Υ		$\mathrm {b{\bar {b}}}$ ${\ displaystyle \ mathrm {b {\ bar {b}}}}$ ${\ Mathrm {b {\ bar {b}}}}$	9460	0	0	0	1,3⋅10 ^-20

Див. також

Примітки

↑ Класифікація адронів Вступні слова
↑ ¹ ² Намбу, YOітіро. . Кварки. - М.: Мир , 1984. - 225 с. - С. 53-54, 60-63.
↑ The Nobel Prize in Physics 1949: Hideki Yukawa (неопр.). // The Official Web Site of the Nobel Prize. Дата звернення: 23 апреля 2020.
↑ Бояркіна, 2006 , с. 57-58.
↑ Greiner W., Müller B.. Quantum Mechanics: Symmetries. 2nd edition . - Berlin: Springer Science & Business Media , 1994. - xviii + 526 p. - ISBN 3-540-58080-8 . - P. 271.
↑ Бояркіна, 2006 , с. 70, 94-95.
↑ Choi S.-K. et al. . Observation of a Resonance-like Structure in the π ^± ψ 'Mass Distribution in Exclusive B → K π ± ψ ' Decays // Physical Review Letters, 2008, 100. - P. 142001-1-142001-10. - doi : 10.1103 / PhysRevLett.100.142001 .
↑ Aaij R. et al. . Observation of the Resonant Character of the Z (4430) ^- State // Physical Review Letters, 2014 року, 112. - P. 222002-1-222002-9. - doi : 10.1103 / PhysRevLett.112.222002 .
↑ Іванов, Ігор. Новини Великого адронного коллайдера. Експеримент LHCb остаточно довів реальність екзотичного мезона Z (4430) (неопр.). // Сайт elementy.ru (15.04.2014). Дата звернення: 23 апреля 2020.
↑ Naming scheme for hadrons (англ.) (Неопр.) ? . Particle Data Group (24.02.2021).
↑ Kaon Physics / Ed. by JL Rosner and BD Winstein. - Chicago: University of Chicago Press, 2001. - xv + 624 p. - ISBN 0-226-90228-5 . - P. 3-4, 15.

література

Бояркіна О. М. . Введення в фізику елементарних частинок. 2-е изд. - М.: КомКніга, 2006. - 264 с. - ISBN 978-5-484-00375-4 .
Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, PY Landshoff. Hadrons and Quark-Gluon Plasma. - Cambridge University Press , 2002. - 415 p. - ISBN 9780511037276 .

посилання

У Вікісловнику є стаття « мезон »

Таблиця мезонів і їх властивостей
Інформація про частки від Групи за властивостями частинок http://pdg.lbl.gov
hep-ph / 0211411: Легкі скалярні мезони згідно кварковой моделі .
Номенклатура адронів .

[1] Класифікація адронів Вступні слова

[Nambu-2] ¹ ² Намбу, YOітіро. . Кварки. - М.: Мир , 1984. - 225 с. - С. 53-54, 60-63.

[3] The Nobel Prize in Physics 1949: Hideki Yukawa (неопр.). // The Official Web Site of the Nobel Prize. Дата звернення: 23 апреля 2020.

[_e0d0032257a74139-4] Бояркіна, 2006 , с. 57-58.

[5] Greiner W., Müller B.. Quantum Mechanics: Symmetries. 2nd edition . - Berlin: Springer Science & Business Media , 1994. - xviii + 526 p. - ISBN 3-540-58080-8 . - P. 271.

[_ae933684c9ecd36a-6] Бояркіна, 2006 , с. 70, 94-95.

[7] Choi S.-K. et al. . Observation of a Resonance-like Structure in the π ^± ψ 'Mass Distribution in Exclusive B → K π ± ψ ' Decays // Physical Review Letters, 2008, 100. - P. 142001-1-142001-10. - doi : 10.1103 / PhysRevLett.100.142001 .

[8] Aaij R. et al. . Observation of the Resonant Character of the Z (4430) ^- State // Physical Review Letters, 2014 року, 112. - P. 222002-1-222002-9. - doi : 10.1103 / PhysRevLett.112.222002 .

[9] Іванов, Ігор. Новини Великого адронного коллайдера. Експеримент LHCb остаточно довів реальність екзотичного мезона Z (4430) (неопр.). // Сайт elementy.ru (15.04.2014). Дата звернення: 23 апреля 2020.

[10] Naming scheme for hadrons (англ.) (Неопр.) ? . Particle Data Group (24.02.2021).

[11] Kaon Physics / Ed. by JL Rosner and BD Winstein. - Chicago: University of Chicago Press, 2001. - xv + 624 p. - ISBN 0-226-90228-5 . - P. 3-4, 15.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

Словники і енциклопедії	Велика російська Britannica (онлайн)
Нормативний контроль	BNF : 11980368z GND : 4169475-2 LCCN : sh85083949 Microsoft : 200006409 NDL : 00573902